завершено на 0%

Основы теоретической физики/Тензор энергии-импульса электромагнитного поля

Материал из Викиучебника — открытых книг для открытого мира
Перейти к навигации Перейти к поиску

2.4.15. Тензор энергии-импульса электромагнитного поля[править]

Мы получили общие, справедливые для любой системы, формулы для тензора энергии-импульса. Применим эти формулы к электромагнитному полю.

Для электромагнитного поля выражение (2.4.117)  представляет собой формулу (2.4.45) :

 формулы (2.4.150)

Очевидно, что в данном случае, роль обобщенных координат q играют компоненты 4-потенциала поля Al, поэтому для тензора энергии-импульса (2.4.128)  получаем:

 формулы (2.4.151)

Или для контрвариантных компонент:

 формулы (2.4.152)

Полученный тензор не симметричен, а значит не удовлетворяет закону сохранения импульса (2.4.139) . Для симметризации надо добавить к (2.4.152)  величину:

 формулы (2.4.153)

Можно показать, что эта операция не повлияет на закон сохранения (2.4.129)  и не изменит полный импульс системы. Поэтому из (2.4.153)  и (2.4.152)  для тензора энергии-импульса электромагнитного поля без зарядов, получим окончательное выражение:

 формулы (2.4.154)

В общем случае, тензор энергии-импульса системы, находится как сумма тензоров энергии-импульса электромагнитного поля и частиц. Для определения вида тензора энергии-импульса частиц необходимо описывать распределение масс в пространстве с помощью функции «плотности массы». По аналогии с формулой для плотности распределения зарядов, плотность массы можем записать:

 формулы (2.4.155)

Где - радиус-векторы частиц, а суммирование ведется по всем частицам системы.

Заметим, что плотность массы (2.4.155)  — это такая функция, объемный интеграл от которой, равен полной массе всех частиц:

 формулы (2.4.156)

Аналогично можно определить и плотность 4-импульса:

 формулы (2.4.157)

Компоненты 4-импульса частиц находятся по формуле (2.3.54) , поэтому для плотности 4-импульса получаем:

 формулы (2.4.158)

Пусть — это некоторая гладкая векторная функция координат, которая в каждой точке , совпадает с 4-скоростью . При интегрировании по объему тогда получим:

 формулы (2.4.159)

Значит плотность импульса можно записать в виде:

 формулы (2.4.160)

С другой стороны, плотность импульса находится через тензор энергии-импульса по формуле (2.4.137) , значит:

 формулы (2.4.161)

Пользуясь аналогией с плотностью зарядов, плотность массы (2.4.155)  можно представить как временную компоненту 4-мерного вектора тока (2.4.158) 

 формулы (2.4.162)

Значит, домножив на c2Ui, получим все компоненты тензора энергии импульса в виде:

 формулы (2.4.163)

Наконец, заменив производную 4-координаты по времени в (2.4.163)  через 4-скорость, получим окончательное выражение для тензора энергии-импульса невзаимодействующих частиц:

 формулы (2.4.164)
Рис. 2.8.jpg

Если в (2.4.164)  взять производную интервала по времени, то получим эквивалентное выражение для тензора энергии-импульса через «плотность собственной массы» частиц:

 формулы (2.4.165)

Где ma0 — это «собственная масса» частиц в системе отсчета, относительно которой частицы неподвижны.

Отметим, что если скорости точечных частиц, относительно друг друга, малы по сравнению со скоростью света, то систему частиц можно рассматривать как составные части единого, макроскопическое тела и тогда формулу (2.4.165)  можно использовать для вычисления компонент тензора энергии-импульса такого тела. Скорость системы как целого, при этом, может быть релятивистской.

Если скорость движения макроскопического тела много меньше скорости света, то можно пренебречь всеми пространственными компонентами 4-скорости Ui и Uk, оставив только временную, которая равна единице. То есть в нерелятивистском приближении получаем, что ненулевой остается только одна компонента тензора энергии-импульса:

 формулы (2.4.166)

См. также[править]

<<Назад  |  Далее>>
Оглавление

Примечания[править]